• 均質な媒質中にある，媒質定数が異なる物体に，平面波が入射すると，導体の場合には導電電流が生じ，誘導体の場合は「分極」が生じる
• 散乱断面積とは、散乱が起きる確率を表す量である。

\[ P_s = \sigma P_i \] $P_s$: 散乱される電力, $\sigma $: 散乱断面積, $P_i$: 入射電力

電力束密度(単位面積あたりに通過する電力)を用いて，以下のようにかける

\[ \sigma = \lim_{d \to \infty} \{4 \pi d^2 \frac{p_s}{p_i} \} \] $\sigma $: 散乱断面積, $p_s$: 散乱波の電力束密度, $p_i$: 入射波の電力束密度,

($4 \pi d^2$は球の表面積)

• この式から，「全方向に無指向性」で，散乱する等方性散乱体の散乱電力に等しいことが分かる
• 散乱方向が入射波の方向と一致する時，レーダー断面積，または「前方」散乱断面積と言う
• 金属球のレーダー断面積は $\pi r^2$となる。（球をレーダーの方向から見た断面積は、レーダーがどの方向に当たっても常にπr2である）

http://www.gxk.jp/elec/musen/1ama/H24/html/H2408A22_.html

• H26/7 B1
• H31/1 B2
• R1/7 B1